Style Sampler

Layout Style

Patterns for Boxed Mode

Backgrounds for Boxed Mode

All fields are required.

Close Appointment form

Собственная индуктивность

Собственная индуктивность

Нет комментариев

Из знаний физики средней школы мы знаем, что проводник с током создает вокруг себя магнитное поле. Линии магнитного потока представляют собой концентрические окружности, направление которых определяется правилом большого пальца правой руки Максвелла (т. Е. Если большой палец правой руки указывает на поток тока, то пальцы кулака указывают на линии потока). Советуем вам перейти на сайт meanders.ru, здесь узнаете больше о Собственной индуктивности https://meanders.ru/induktivnost.shtml

Синусоидальное изменение тока приводит к синусоидальному изменению потока. Соотношение между индуктивностью, магнитной связью и током фаз затем выражается как

(1.3)

где L — индуктивность по Генри, λ — связь по потоку в витках Вебера, а I — ток по фазе в амперах.

А. Внутренняя индуктивность

Рассмотрим прямой круглый (цилиндрический) проводник, поперечное сечение которого показано на рис. 1.3. Проводника имеет радиус г и несет ток I . Закон Ампера гласит, что магнитодвижущая сила (ммс) в ампер-витках вокруг замкнутой дорожки равна суммарному току в амперах, окруженных этой дорожкой. Затем мы получаем следующее выражение

(1.4)

где H — напряженность магнитного поля в At / m, s — расстояние вдоль пути в метрах, а I — ток в амперах .

Обозначим через H x напряженность поля на расстоянии x от центра проводника . Следует отметить, что H x является постоянным во всех точках, которые находятся на расстоянии x от центра проводника. Поэтому H x является постоянным по концентрической круговой траектории с радиусом x и касается ее. Обозначая текущий, заключенный в I х, мы можем тогда написать

(1.5)

Рис. 1.3 Поперечное сечение круглого проводника.

Если мы теперь предположим, что плотность тока одинакова по всему проводнику, мы можем написать

(1.6)

Подставляя (1.6) в (1.5) получим

(1.7)

Предполагая относительную проницаемость 1, плотность потока на расстоянии х от центра проводника определяется как

(1.8)

где µ 0 — проницаемость свободного пространства и задается как 4π X 10 -7 H / m.

Поток внутри (или снаружи) проводника идет в направлении по окружности . Два направления, которые перпендикулярны потоку, являются радиальным и осевым. Рассмотрим элементарную область, которая имеет размер dx м вдоль радиального направления и 1 м вдоль осевого направления. Поэтому площадь, перпендикулярная потоку во всех угловых положениях, равна dx X 1 м 2 . Пусть поток вдоль круговой полосы обозначается через dφ x, и это определяется как

(1.9)

Обратите внимание, что все поперечное сечение проводника не охватывает вышеуказанный поток. Отношение площади поперечного сечения внутри круга радиуса x к общему поперечному сечению проводника можно рассматривать как дробный поворот, который связывает поток dφ x . Поэтому связь потока

(1.10)

Интегрируя (1.10) в диапазоне x , то есть от 0 до r , мы получаем внутреннюю связь потока как

Wbt / м
(1.11)

Тогда из (1.3) получаем внутреннюю индуктивность на единицу длины как

Н / м
(1.12)

Для μ ≠ 1, μ r H / m

Интересно отметить, что внутренняя индуктивность не зависит от радиуса проводника.

B. Внешняя индуктивность

Рассмотрим изолированный прямой проводник, как показано на рис. 1.4. Проводник несет ток I . Предположим, что трубчатый элемент на расстоянии x от центра проводника имеет напряженность поля H x . Поскольку окружность с радиусом x охватывает весь ток, mmf вокруг элемента определяется как

(1.13)

и, следовательно, плотность потока в радиусе х становится

(1.14)

Рис. 1.4 Проводник с двумя внешними точками

Весь ток I связан потоком в любой точке вне проводника. Поскольку расстояние х больше радиуса проводника, связь потока d λ x равна потоку d φ x . Поэтому за 1 м длины проводника получаем

(1,15)

Внешняя связь между любыми двумя точками D 1 и D 2 , внешняя по отношению к проводнику,

Wbt / м
(1.16)

Из (1.3) мы можем тогда записать индуктивность между любыми двумя точками вне проводника как

Н / м
(1,17)

Для μ ≠ 1, H / m, где μ r = относительная проницаемость

Похожие записи

Комментировать

Ваш почтовый адрес не будет опубликован. Обязательные поля отмечены *

Оставить ответ

Вы можете использовать эти HTML теги и атрибуты:

<a href="" title=""> <abbr title=""> <acronym title=""> <b> <blockquote cite=""> <cite> <code> <del datetime=""> <em> <i> <q cite=""> <s> <strike> <strong>

Brands